Можно привести следующие оценки. Сопротивление Z=R+iX, включенное в линию параллельно, изменяет фазу проходящей волны на угол

где W -волновое сопротивление линии

Этот результат может быть получен непосредственно из соотношений теории длинных линий (см гл 1)

Для коротких вибраторов при XW>R A<fxiWI{2X) Изменение фазы, отнесенное к расстоянию между вибраторами, определяет эффективное изменение фазовой скорости в линии Мнимая часть входного сопротивления короткого вибратора X=-WsCigl - WJ{l), где 07, волновое сопротивление вибратора; / - длина его плеча Расстояние между вибратором с длиной плеча / и ближайшим более коротким вибратором равно (1-т)/ctg(a/2). Расстояние до более длинного вибратора (1/т) (1-T)/ctg(a/2). Среднее расстояние будег (1/]/Т) (1-T)/ctg(a/2). Соответствующая добавка к постоянной распростра-

(16.5)

В области, где X<:R, фазовая добавка (164) мала, однако имеет место дополнительиое изменение фазы тока относительно фазы напряжения в линии, связанное с изменением фазы входных сопротивлений вибраторов вдоль линии. Пусть го - координата резонансного вибратора Длина плеча вибратора, расположенного в точке 2, равна (V4)i(l-f-г-zo)tg (а/2). Мнимая часть его входного сопротивления

л: = 7в tg [р (2-2о) tg (а/2)] Wb Р (г-го) tg (а/2). Сдвиг фазы тока относительно фазы питающего напряжения

Дф= -arctg iX/R) i - X/R Р (г-г ) tg (а/2) WJR,

где /?2 75 Ом -входное сопротивление резонансного вибратора Эквивалентная добавка к постоянной распространения

Ap=ptg(a/2) 7в/;?. (16 6)

Значения (16.5) и (16.6) обычно достаточно близки, так что можно считать, что во всей активной области эквивалентная длина воины в линии

Ял = (1+2- ]tg). (16.7>

Условие синфазного возбуждения [вибраторов активной области имеет вид

у ЛПА, работающих в режиме поперечного излучения, период структуры т существенно меньше, чем у ЛПА обратного осевого излучения с той же длиной полотна (с тем же углом раскрыва а). Малое значение периода приводит к ухудшению диапазонных свойств ЛПА по согласованию из-за увеличения разноса между

соседними резонансными частотами. Кроме того, ухудщ1 согласования по сравнению с ЛПА обратного осевого излучение связано с тем, что волны, отраженные от вибраторов активной области,- складываются в фазе.

Режим поперечного излучения весьма критичен к изменению фаз полей, создаваемых отдельными излучателями, в отличие ог режима осевого излучения, при котором допустимо изменение соотношения фаз в достаточно широких пределах. Ввиду этого длина ЛПА с поперечным излучением не может быть большой, так как в противном случае режим ее работы становится неустойчивым. Допустимыми можно считать Ь2Ктах{а14°). Длина ЛПА не может быть также слишком малой, так как при этом период ее структуры т мал и диапазонные свойства по согласованию резко

EfA)/E,

0,М 0,68

Рис. 16.43

0,34 0,68 1,02 1,36г/Лтах

11 га 30 40 50 60 20Л град Рис. 16.44

30 4 0 50 60 70,гааА Рис 16.46