тановки максимума ДН в любом заданном направлении применен коммутатор, состоящий из неподвижного статора, к которому подводятся фидеры от отдельных вибраторов, и подвижного ротора, на котором расположены линии задержки фазы (рис. 18.6). Связь между контактными шинами ротора и фидерными линиями осуществляется через малые емкостные зазоры; схема фазирования последовательная.

Можно сформировать несколько независимых ДН с различными направления-

Вммостная - -

- нагрузт ми максимумов. Для этого каждый вибратор соединяется с усилителем, имеющим соответствующее количество развязанных выходов (см. рис. 18.4). юрнт окт вариант антенной системы wpflmap [24] представляет собой две передающие круговые антенны с апериодическими ре-I IJt.J..., флекторами, вибраторы которых распо-\ wJP ложены на окружностях с общим цент- I ром. Первая круговая антенна имеет де-

вять вертикальных симметричных вибра-Рис. 18.5 торов и апериодический рефлектор, вы-

полненный в виде девятиугольной призмы из вертикальных проводов (рис. 18.7). Для формирования ДН в заданном направлении используется три вибратора; причем амплитуда тока в крайних вибраторах вдвое меньше амплитуды тока в среднем вибраторе. В цепи еще двух вибраторов вводятся погло-

\ Нантантмые

задергай фазы Фидеры к отдельным

щающие сопротивления для подавления возможных резонансных явлений. Рабочий диапазон этой антенны 3,5-7 МГц. Ширина ДН

в горизонтальной плоскости в указанном диапазоне меняется в пределах 4860°.

®-* Направлепие излучения

Вторая круговая антенна (рис. 18.8) предназначена для работы в диапазоне частот 7-14 МГц и состоит из девяти трехэтажных секций горизонтальных вибраторов. Рефлектор выполнен из

горизонтальных проводов Для формирования ДН используются вибраторы трех соседних секций. Ширина ДН в рабочем диапазоне меняется в пределах 42-70°. Вибраторы обеих антенн выполнены в виде плоских проволочных конструкций.

18.4. Анализ направленных свойств круговой антенны с апериодическим рефлектором

При расчете направленных свойств круговой антенны с ацррио-дическим рефлектором можно воспользоваться известным (см., например, [15]) решением задачи дифракции волны на проводящем цилиндре. Напряженность поля в дальней зоне, создаваемая

в направлении Д, <р элементарным вибратором длиной /, параллельным оси цилиндра радиуса Ro, . 60 я о

e-Pcos еМ

Я< (р cos Д) cos (/пф) , (18.5)

где /о - ток в вибраторе; г - расстояние от оси цилиндра до точки наблюдения; Ri=Ro + d - расстояние от оси цилиндра до вибратора, d - расстояние от поверхности цилиндра до вибратора, азимутальный угол ф отсчитывается от радиуса, проведенного в направлении вибратора; £ =1/2 при /п=0, 6=1 при m=fi-0; / - функция Беооеля т-го порядка; Я(2) - функция Ханкеля второго рода т-го порядка.

На рис. 18.9 показана рассчитанная по (18.5) фаза излученного поля Ф в зависимости от Ro/X для различных азимутальных направлений ф и трех значений d/K. Фаза отсчитывается от точки, лежащей на поверхности цилиндра. Из приведенных данных сле-

г г J 4 5- f 7 8 s

11 IZ 1314T5R-

Рие. 18.9