считав его к пучности тока. Пересчет осуществляется с соотношения

Р = / Z22/2 + Ц ZJ2 = /2 (Z22 + Z sin р /)/2,

т. е. вместо Z22 следует брать величину Z22 + Z sin р/.

6.7. Обобщенный метод наведенных ЭДС

Относительная простота выражений (6.44), (6.45) позволяет использовать их для построения точных решений, представляя ток в вибраторе в виде набора кусочно-синусоидальных функций. Идея подобного использования предложена Ричмондом [9]. Рассмотрим вначале случай одиночного вибратора. Ток в вибраторе представим в виде суммы трех членов:

I (г) = Il fl (2) +12 f2 (2) + /3 3 (2). (6.56)

h{z)-

fsinp(Z/2-2) при 12к 2; I 0 при 2> 2; fsinp(Z/2-2-Z/2) при 0<2</;

M2)=f

0 при 2<0; ( 2-2 + Z/2) при -/<2<0, О при z>Q.

Соответствующее распределение тока показано яа рис. 6.8. Эти же функции /ь /2 и /з используем в качестве весовых функций. Система (6.36) принимает при этом следующий вид: li Z11 + /2 Z12 + /3 Z13 - [/ sin р 112;

IiZ + hZ2 + hZ23 = 0; (6.57)

IiZi + hZs + hZO.

Входящие в (6.57) сопротивления Zn, Z22 я Z33 совпадают с собственным сопротивлением излучения вибратора длиной / и описываются формулой (6.49), в которой / следует заменить на 1/2. Сопротивления Zi2 = Z2i я Zi3 = Z3, совпадают с взаимными сопротивлениями двух вибраторов, длины которых равны /, а сами вибраторы смещены вдоль их общей оси на .величину Я= 2. Сопротивление Z23=Z32 есть взаимное сопротивление двух соосных вибраторов длиной /, смещенных на величину Я=/. Эти сопротивления описываются выражениями (6.52), (6.53), в которых нужно заменить li и k на 1/2 и положить D = a и Я= 2 или Я=/ соответственно.

Таким образом, вибратор представляется в виде системы из трех отдельных независимых вибраторов, распределение тока по которым рассчитывается методом наведенных ЭДС.

Иопольз-уяоима

) задачи /2=/з, а также условия Zn=Z22 =

Zss, Z23 = Z32 и Z,2=Z2i = Zi3=Z3i. получаем из (6.57):

/lZi,+ /2(Zll + Z23)=0, J

.откуда находим:

В частности, учитывая, что входной ток /(0) =/i sin р 2, получаем выражение для входного сопротивления:

Z =M-(Z -]. ,6.58,

/(0)

2 Р. 2

Для более точного представления тока можно использовать разбиение вибратора на большее число независимых частей, например а семь (рис. 6.9). Можно показать, что такое решение эквивалентно решению уравнения Галлена методом сшивания по точкам, причем - сшивание производится в центрах независимых вибраторов.

Совершенно таким же образом строится точная теория для системы вибраторов, каждый из которых представляется в виде суперпозиции езавиоимых частей (рис. 6.10), а также в случае сложных антенных конструкц!ий, состоящих нз большого числа проводов, например диполя Надененко вместе с элементами его подвески (рис. 6.11). В последнем случае плечи независимых вибраторов могут быть изогнуты друг относительно друга под некоторым углом и иметь разные длины, и при вычислении Zj по формулам типа (6.47) следует пользоваться выражениями (6.44), определяющими поле, создаваемое каждым плечом вибратора в отдельности.

Данная методика может быть использована и для анализа влияния проводящих металлических тел на электрические характеристики установленных на них антенн. Действительно, любую проводящую поверхность можно приближенно заменить пространственной сетчатой конструкцией, состоящей из прямолинейных отрезков проводов (piHC. 6.12). Развитая здесь методика позволяет рассчитать распределение токов по проводам такой конструкции и учесть тем самым влияние металлического тела на электрические характеристики антенны.

6.8. Расчет эле]

: характеристик сложных антенн

Сложная антенна, состоящая из п независимо рассматриваться как 2 -полюсник, между токами и которого имеется линейная зависимость-

Il вх + /2 вх вх + ... + In вх

вибраторов, может напряжениями на входах