жение питания равно 1 В. На рис. 6.14 дано распределение модуля тока. Точками для сравнения указано синусоидальное распределение, соответствующее бесконечно тонкому проводу. На рис. 6.15 приведена зависимость входного сопротивления от /Д для различных фиксированных значений аД.

Представляет интерес сравнение результатов точного расчета с приближенным, основанным на методе последовательных приближений и методе наведенных ЭДС. На рис. 6.16 показаны кривые входного сопротивления, рассчитанные тремя методами. Кривая 1 соответствует точному расчету, кривая 2 -расчету по (6.20), кривая 2 -по (1.13), (6.49) - (6.51). Некоторые расчетные результаты, полученные различными методами, а также экспериментальные данные приведены на рис. 11.4.

гаао ,

к,х, ом

Глава 7. ИЗЛУЧЕНИЕ ПРОВОЛОЧНЫХ АНТЕНН

7.1. Расчет поля излучения. Диаграмма направленности антенной решетки

Расчет лоля излучения по известному распределению токов и диаграммы направленности антенны, т. е. заиоимости напряженности излучаемого поля от направления излучения, сводится к суммированию полей, создаваемых всем.и токамп в антенне. При расчете поля в дальней зоне в выражениях (6.33 6) для компонент поля, соз1даваемого элементом тока Ml, отбраськвают члены, убывающие с расстоянием быстрее, чем 1/г, и (6.33 6) принимает вид:

£e=6Oni--4in0; £,=£<р = 0. (7.1)

Поле, .создаваемое в дальней зоне снм(метр1ич.ным вибратором, по которому течет ток в сферической системе координат, ось которой .совпадает с осью вибратора (рпс. 7.1), описывается с учетом (7.1) выражением

£ = £е = -fi /sin 0 / (I) d I (7.2)

Входящая в это выражение величина г может быть разложена в ряд по степеням - =г- созб-Ь в зн-ам на-

теле (7.2) можно положить г ? г, а в показателе экспоненты г г-IcosG. Кроме того, для достаточно удаленной точки аблю-дения О можно положить sin0j = sin0. С учетом этих приближений (7.2) принимает вид

£e = e-Psin0 () ей<=-е. (7.3)

Из (7.3) видно, что небольшие отклонения от точной формы распределения тока при .интегрировании усредняются и мало оказываются па диаграмме направленности; поэтому при расчетах обычно можно пользоваться синусоидальным законом распределения тока: /(i)=/sin р(/-11) (ср. с рис. 10.5). Вычисление (7.3) в этом случае дает

£e=60i-f-P-;;-Р-Э-. (7.4)

Рассм.отрим линейную решетку из п одинаковых вибраторов, расположенных с шагом d (рис. 7.2). Общее излученное поле, создаваемое такой решеткой, равно сум.ме полей, создаваемых каждым вибратором с уч.етом фазы, .с которой эти поля приходят в точку айдюдения 0. Геометрическая разность хода волн до оггда-