|
| |
|
Строительный блокнот Теория однородной линии Так как при распространении радиоволны вдоль земли высоты Я и 2 значительно меньше расстояния, в (7.25) и (7.26) величины Я и 2 не входят. Предполагается, что распределение тока вдоль вибратора имеет синусоидальный характер, / -эначението-ка в пучности. В (7.25) и (7.26) через Y(u, х) обозначен модуль введенной А. Зоммерфельдом комплексной функции ослабления Y(u, х), соответствующей распространению радиоволны вдоль земли. Аргументы ы и x функции У(ы, х) определяются формулами: ы=р7?/У £2-1- (60olf; x = л/2-arctg](60>А/8г)- На рис. 7.9 приведены графики функции У(ы) при ы=04-20 и различных значениях х, изменяющихся в пределах 0-90° с шагом Дх = 30°: На рис. 7.10-7.12 приведены графики, соответствующие отдельным интервалам измерения и. При больших значениях и ( 50) можно полагать У(ы) 1/ы.
2 1 6 8 10 Рис. 7.9 П П 16 18 и Из приведенных формул н графиков видны ни терные особенности распространения поля вдоль земли. В случае вертикального вибратора в непосредственной близости от него 1Ввртикальная компонента поля убывает с расстоянием ак \Щ, т. е. так, как это имело бы место в случае идеальной земли. С увеличением расстояния при и>1 поле убывает ак l/R, однако его напряженность тем больше, чем ближе земля по своим свойствам к идеальной.
1,2 1,6 2,0 2,4 2,8 3,2 3,6 4,0 4,4- 4,8 и. Рнс. 7.10  Горизонтальный вибратор, раоположеиный непосредственно у поверхности земли в случае идеальной земли е излучает в осевом направлении, однако для реальной земли излучение в осевом направлении имеет место благодаря индуцированным в земле вертикальным токам. На больших расстояниях напряженность поля
32 36 40 tilt и убывает каж 1/? и тем больше, чем ближе земля к идеальной , однако зависимость от электрических свойств земли слабее, чем в случае вертикального ибратора. Электрические характеристики земной поверх!ности даны в табл. 7.1. Условие применимости формул (7.25) и (7.26), соответствующих распространению радиоволн вдоль земли, противоположно условию применимости метода геометричеокой оптики (7.22) и имеет вид {z+H) <Y\zr\, причем относительная погрешность этих формул имеет порядок D =]/£ =P(2-fЯ)/. Существуют и другие ограничения на область применимости приведеащых .формул. Для вибратора и точки наблюдения, нахо-
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||