На рис 10.6 приведена расчетная кривая, оеределяющая зависимость сопротивления излучения симметричного вибратора с длиной плеча /=0,25?i от высоты подвеса Н. Кривая рассчитана указанным здесь приближенным методом. На этом же графике точками нанесены экспериментальные значения активной составляющей сопротивления вибратора. Как видно из рисунка, прн ЯД>0,25 экспериментальные значения входного сопротивления 1ротивления излучения, рассчнтан-(10 6), хорошо совпадают. При низких подвеса экспериментальные значения ак-сопротивления значительно превосходят расчетные. Это несовпадение кривых объясняется как отличием реального распределения тока в земле от принятого идеализированного, так и изменением закона распределения тока в вибраторе из-за сильного взаимного влияния между вибратором и его зеркальным изображением.

0,2 0,it 0,6 0,вН/Х Рис. 10.6

Входное сопротивление симметричного вибратора с длиной плеча 1<:0,3к без учета влияния земли может быть рассчитано приближенно:

Bx = ?s/sin2p/-ictgpZ,

где ll=120[(ln(2 d) - 1)] - волновое сопротивление вибратора; d - диаметр провода вибратора.

Для более длинных вибраторов входное сопротивление определяют из решения интегрального уравнения Галлена по методике, изложенной в гл. 6.

На рис. 10.7 и 10.8 приведены значения входных сопротивлений, рассчитанных путем решения уравнения Галлена. Кружками на рис. 10.8 отмечены полученные Р. Б. Маком экспериментальные значения, взятые из [7]. Входные сопротивления тонких вибраторов (рис. 10.7) рассчитаны по (6.64), (6.65).

Анализ кривых входных сопротивлений вибраторов с различным отношением 1/а показывает, что зависимость входного сопротивления от 1/Х тем сл1абее, чем меньше отношение 1/а. Кроме того, видно, что при уменьшении 1/а уменьшается абсолютное значение реактивной составляющей при всех значениях отношения 1/Х. Активная составляющая входного сопротивления при уменьшении отношения 1/а уменьшается в основном в области параллельного резонанса. В вибраторах с конечным радиусом уменьшается фазовая скорость распространения тока. Соответственно происходит смещение параллельного резонанса (максимальных значений i?Bx) в сторону меньших значений 1/Х. Причем это смещение-тем больше, чем меньше отношение 1/а.

Существенное искажение распределения тока по вибр*йШу . соответствующая деформация кривых входного сопротивления получаются в результате влияния емкости торцов плеч вибратора, а также влияния емкости изоляторов. Результаты экспериментальных измерений входных сопротивлений показывают, что искаже-

гооо

1600 1200 800 400

-400

ние кривых входных сопротивлений по сравнению с расчетными кривыми тем больше, чем меньше отношение Ija. Для уменьшения влияния торцевой емкости на входное сопротивление плечи вибраторов в месте подключения выполняют в виде конуса.

Влияние земли на входное сопротивление симметричного вибратора может быть приближенно учтено, если сделать предположение об идеальной проводимости земли. В этом случае землю можно заменить зеркальным изображением вибратора. Входное сопротивление вибратора с учетом идеально проводящей земли можно определить из решения интегрального уравнения

/ (2) [Gil (2, 2)-Gi2 (2, 2)] d2 =С cos p z- sin p 121,

где Gil - ядро интегрального уравнения (6.10); Gia - добавка, учитывающая влияние зеркального изображения вибратора; знак минус показывает, что ток, протекающий по зеркальному изображению, сдвинут по фазе на 180° относительно тока в вибраторе.

-100 -200 -500

-Ш -500 -600 ~700\

45,6 253

Таблица 10 1