Строительный блокнот  Теория однородной линии 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 [ 72 ] 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177

Для сравнения иа рис. 11.24 приведены значения ZtlW для плоского самодополнительного вибратора с углом при вершине, равным 90°. Из приведенных данных видно, что длина его боковой стороны должна быть примерно на 30% больше, чем у оптимального конического вибратора.

Улучшение согласования вибратора с питающей линией достигается введением в вибратор согласующих элементов. Требуемый тип этих элементов и воэможности согласования становятся более ясными из рассмотрения нормированных проводимостей раокрыва конуса (рис. 11.26).

YtW=WIZt = GtlY. + \BtlY , где Ув=1/Г.

Выше некоторой граничной частоты реактивная проводимость монотонно уменьшается и вибратор может быть согласован параллельно включенной индуктивностью в полубесконечной полосе частот. Указанную индуктивность можно реализовать с помощью шунтов.

На рис. 11.27 представлено семейство YtW шунтовых вибраторов с 9о=32°. На рис. 11.28 приведены проводимости шунтов, полученные вычитанием из кривых YtW шунтовых вибраторов YtW конуса без шунтов. Шунты вносят некоторую активную проводимость, а их реактивная проводимость является индуктивной.

Явные аналитические выражения для Zt могт быть получены для конического вибратора со сферическим торцом, выполненным из идеального проводника или нз идеального магнетика. Для полых конических вибраторов хорошее приближение при 9о<5° дает формула, описывающая среднее для указанных двух задач значение:

2n-f 1

[Я (cos во)]2

Ы ctg

функция Ганкеля второго рода; Р (с08во) -

суммирование по нечетным индекса

Лежандра; штрих у сум-




1-е-

у J.

/ / /

------ Isi.-JZ

\вп5)



Расчетные ДН для идеальной земли привел точно хорошо совпадают с экспериментальными,

гны на рис. 11.29. Они доста-приведенными на рис. 11.17.

Характер Yt вибраторов и проводимостей шунтов позволяет сделать вывод, что согласование вибратора шунтами, включаемыми ъ раскрыве, аналогично согласованию ?С-депи параллельно включенной индуктивностью. Такая схема согласования является частью более общей лестничной согласующей структуры, в которой следующим согласующим элементом является последовательно вклю-




1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 [ 72 ] 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177