Область малых анодных напряжений, где реальные характеристики, постепенно сливаясь, сходятся в начале координат, на идеализированных характеристиках представлена отрезком прямой линии, выходящей из начала координат с углом наклона, определяемым крутизной 5i.p. Эту линию называют линией граничного (критического) режима.

На анодно-сеточных характеристиках (рис. 1.4,6) линией граничного (критического) режима является пунктирная прямая, выходящая из точки == со; она разграничивает область, где анодный ток зависит от (слева от линии), и область, где анодный ток не зависит от (справа от линии).

Область анодно-сеточных характеристик, в которой ток fa зависит от напряжения сетки (?с, называют областью не< донапряй<енных режимов, а область, где га не зависит от е., - областью перенапряженных режимов (рис. 1.4,6).

Из рис. 1.4, й следует, что на линии граничного режима анодный ток

ia = S,

р я.

(1.1)

Произведем на рис. 1.5 геометр!1ческие построения, предложенные 3. И. Моделем и И. X. Невяжским. Нуй<рю найти ток fai Для напряже-нпй и (?ai (точка Ь). Крутизна статической анодно-сеточной характеристики

bo ас

аО + Ос

Отсюда

Проний,аемость лампы D = - AeclAe-, при ig = const. В нашем случае Ае = bd = аО = - Е;.; Ае = е. - Е, следовательно,

£; = Dfe,i-£J, (13)

Подставив (1 3) в (1.2), получим первую запись уравнения для ?ai в системе координат (Ia, <?с):

/ = 5К1 + 0((?а1-ад. (14)

При ба = £а И = -с ТОК = О (точка а на рис. 1.5). Подставив Ра = fa в (1.3) и решив последнее выражение относительно DEg,, найдем

D£aO = £c4-D£a-

Подставив выражение для D£ao в (1.4), определим вторую запись уравнения для Iai в системе координат (Га, <?с).

ra = S[(? -£; + D((?-£a)]- (15/

При а == о и бс = со ток га = О (точка о на рис. 1.4, а). Из (1.4) вычислим - -Diao = о или DEaa = со- Подставив последнее выражение в (1.4), получим третью запись уравнения для га в системе координат (Га. а):

/а = 5 ((?,-£, + D(?a). (16)

Таким образом, получены три равноценных выражения для анодного тока в области нелонапряженных режимов, отличающиеся только использованными в них параметрами ламп и позволяюшще вычислить га при тех или иных параметрах.

§ 1.3. Динамические характеристики анодного тока. Коэффициенты разложения а и у

Рассмотрим работу лампового генератора с внешним возбунедс-нием, построенного по схеме рис. 1.1,6.

Напряжение возбунедения <, = cos Ы (рис. 1.6) подается от предыдущей ступени передатчика на вход лампы. Для получения нужного режима в цепи сетки имеется источник постоянного напряжения, создающий напряжение смещения Е. Для ламп напряжение смещения отрицательно, т. е. положительный полюс источника напряй<ения смещения соединяется с катодом лампы и корпусом (землей) передатчика, а отрицательный через катушку связи или блокировочный дроссель - с ее сеткой. Параллельно источнику смещения непосредственно между выводом катушки связи и катодом лампы включают блокировочный конденсатор Свлг. образующий кратчайший путь для переменных составляющих тока сетки лампы tc- В первом приближении сопротивление блокировочного конденсатора для переменных составляющих тока сетки можно считать равным нулю (сд = 0)- Мгновенное Напряжение между сеткой лампы и катодом

(?o = £ +t/, созш/. (1.7)

Источником тока сетки является источник возбуждения. Ток гс проходит от кагушки связи L, через участок сетка-катод лампы и параллельно включенные блокировочный конденсатор и источник напряжения смещения, после чего возвращается к катущке связи. При Uc< \Ес1, т. е. при < О, получаем гс = 0.

В процессе работы энергия источника питания напряжением преобразуется в энергию колебаний радиочастоты. Анодный колебательный контур ZikCk настраивается на рабочую частоту сораб. т. е.

Рис. 1.0

Для первой гармонической составляющей тока эквивалентное сопротивление колебательного контура

Rou = QhVLJC, = Q Z, = L /[C , (r + /? )],

a для постоянной /а и высщих гармонических 1, /з, ... составляющих в первом приближении Л\н = О, где Q - добротность контура с учетом влияния нагрузки; = j/LJCt, - характеристическое сопротивление контура; - сопротивление потерь в контуре; вп = (иМев) ? - сопрот!1вление, вносимое в анодный контур из цепи нагрузки Ri; - взаимная индуктивность контурной катушки Z-K и катушки связи Lp Первая гармоника унод1Ю10 тока /ai создает на нас1роенном анодном контуре падение напряжения = /а1эк- Блок1!ровочный конденсзтор в анодной цепи Сбл1 позволяет создать кратчайший путь для переметниХ составляющих анодного тока 01 катода лампы к контуру; в первом приближеншт Х = = 0. Следовательно, Сз - б . Напряжения и /У вклштены последовательно, причем Un- иадрн1!е напря/кения на коН!}ре, пою-му

е, = £ -(У.сэза/. (18)

Источником постоянной сос!авляющен тока /ап является источник анодного питания напряжением Ед, Ток /до проходит or плюса источ1шка питания через катушку контура и лалшу (от анода к катоду) к его минусу. Переменные составляющие анодного тока лампы /gj, 32. Id3, возникают в лампе за счет преобразования энергии источника анодного питания пол действием напряд<е1цтя сетки лампы. В кошуре, настроенним на часто1у возбуждения, первая гармоника