юка /ai проходит по цепи, образованной лампой, блокировочным конденсатором Сбл1 (Cq = 0) и контуром. Тогда

Xl =- (Ораб i-k = Cj, = 1 /( раб С /а! = II = /с = t/n/XL, = /к/2, = / г Qh.

т. е. по обеим ветвям настроенного контура протекает контурный ток в Qh = 10 Ч- 20 раз больший, чем /ai (см. векторную диаграмму на рис. 1.6).

Высшие гармонические составляющие тока протекают по тому же пути, что и /ai. При ЭТОМ емкостная ветвь контура обладает для них

меньшим сопротивлением, а индуктивная - большим, чем для первой гармо-

---ники; например, для второй и третьей

/ \ гармоник

Y \ Хс =1/2о)раоСк; Хс,= 1/ЗсОр,оСк;

/ , \ Xl = 2coL ; Xz =3©Lh, ...

и I 7Т \ In- pi

\ д \ I 26 Следовательно, в основном высшие

- гармонические составляющие протекают

через Ск; в первом приближении малое - падение напряжения на контуре от выс-

ших гармоник не учитывают. Анодный ток генератора с внешним возбуждением имеет сложную форму. Аналитическое выражение анодного тока можно получить, подставив в уравнения (1.1)-(1.6) выражения для мгновенных значений сетки и анода генератора (1.7) и (1.8). Воспользуемся соотношениями (1.2)-(1.6) для расчета недонапряженных режимов.

В выражение (1.5) подставим (1.7) и (1.8). После преобразования получим

(0J/) = S{E,-E, + (U, -DU) cos со/]. (1.9)

На рис. 1.7 показан график изменения во времени анодного тока га (со/).

Режим электронного устройства, при котором форма анодного (коллекторного) тока повторяет форму напряжения возбуждения, как в режиме класса А, называют режимом колебаний первого рода.

Режим электронного устройства, при котором форма анодного тока не повторяет форму напряжения возбуждения, называют режимом колебаний второго рода.

Частным случаем режима второго рода является режим класса В, где анодный ток существует в течение половины периода напряжения возбуждения. В общем случае для различных режимов второго рода ток может протекать в течение любой части периода. Время существования тока оценивают углом отсечки тока О (рис. 1.7).

Углом отсечки тока 9 (анодного, сеточного, коллекторного) называют выраженную в угловой мере (градусах, радианах) половину части периода, в течение которой существует ток,

в момент времени, когда анодный ток обращается в нуль, со/ = 0. Подставив эти выражения в (1.9), получим

-([/-D[/Jcos9. (1.10)

Подставив (1.10) в (1.9), выведем еще одно удобное для расчета тока генератора выражение:

/а (со/) = S ([/о - D t/a) (COS СО/ - COS В). (1.11)

При со/ = о ток /а = атах.

Подставив это соотношение в (1.11), определим

t; S(f/e-z)[/,)(i-cose). (112)

Поделив (1.11) на (1.12), найдем

. , . cosat-cos 9

а ( О = а max-]- 13)

1 -cos о

Выражения (1.9), (1.12) и (1.13) являются различными формами записи анодного тока генераторной лампы в области недонапряжен-ных режимов. Ток га может протекать через лампу только в одном направлении - от анода к катоду. Эти формулы справедливы при а О, т. е. при со/ = - 9---0в течение каждого периода колебаний. При других значениях со/ ток га = 0.

Динамической (нагрузочной) характеристикой генератора называют линию на статических характеристиках лампы, по которой перемещается рабочая точка за период колебаний.

Можно показать, что построенный по выражениям (1.9), (1.12) и (1.13) график на идеализированных характеристиках лампы является отрезком прямой. Следовательно, для построения динамической характеристики, т. е. линии га (Sa. c), достаточно найти две ее точки и по ним провести прямую линию.

Выполним эти построения (рис. 1.8), предположив известными величины Яа, £с- с, а.

1. При сй/ = 0

COS со/ = 1; / = д,; = Я + = е;

Выберем (при известных параметрах лампы и подаваемых напряжениях) на характеристиках лампы положение точки Л, для которой

0 бсщах> а = бага In-

2. При со/==0,5л (a)/ = SO°)

cos 0)/ = 0; ва = Ef,; е, = Е ,

т. е. на ла.мпу действуют только постоянные напряжения (режим покоя). Возможны грг случая, а) Е - Е, б) Е > В) Е < Е. (Неравенства понимают в алгебраическим смысле например Е = = - 100 В > £е = - 200 В ) При Яс > К точке = £ , = Я, соответствует ток (точка на рис, 1.8), Для Р. => Е ю-ч-

ка оказывается на горизонтальной оси; га = 0. При < точка Вз располагается ниже горизонтальной оси и не имеет физического смысла; можно лишь условно говорить о некотором фиктивном отрицательном токе .

а max

270 cot

Рис. 1.8

Положение динамической характеристики определяется точками А ц В. Точка А соответствует предельному значению = бетах-Динамическая характеристика совпадает с прямой до пересечения с горизонталыюй осью.

3. При со/= я (со/= 180°)

cos со/ = - :

3 ~Ь mas*

Для 9 < со/ < 180° га = 0. Динамическая характеристика идет по

горизонтальной оси до точки башах-

4. при JT (0/ 2л: рабочая точка проходит вдоль отрезков прямых в обратном направлении. Таким образом процесс повторяется каждый период колебаний.

Когда точка А находится правее граничной линии, режим называют недонапряженным (HHP).

Предельным случаем HHP является режим с 1/ - 0, Такой режим возможен при коротком замыкании контура: i?g = 0. Режиму короткого замыкания соответствует случай сильной расстройки контура, когда Za < Рэ (рис. 1.9, а).

Кроме того, предельным случаем HHP является режим, когда точка А оказывается на пересечении статической характеристики