pvcTVKU перслик!! (Лр 10°о). По ЭТОЙ причине в большинстве случаев напряжен .v, гштания подается через вторичную обмотку моду-1ЯЦИ0НН0Г0 TpanccbfpMaTcpa Прохождение постоянного тока по об--ютке вызывает подмагничньание сердечника трансформатора и, следовательно, некоторое у гетьчение уровня нелинейных искажений. В :о же время вьед&ше в схему кюдуляцнонного дросселя в цепь питания коллектора устраняет подмагничивание сердечника трансформа-гора и уменьшает уровень не-

Л х

линейных искажений, одновременно увеличивая габариты и массу передатчика

Рис. 11.21

Рис. 11.22

Если не примл!ять под.модуляцию в предыдущем каскаде, напря-; . тность режима транзистора изменяется в больших пределах (мо-.< т возникнуть сильный ПНР). В некоторые мо.менты времени прн дссаточно малом напрял<ении коллектора происходит отпирание кол-U лорного перехода в прямом направлении. В результате колебания оЧ из базовой цепи поступают непосредственно в коллекторную цепь через малое сопротвленне коллекторного перехода. Модуляционная ; -рактеристика для этого случая соответствует кривой / на рис. И.22. Вврл.-ппе в предыдущем каскаде подмодуляции с m < 1 выравнивает напр;.,\енносгь режима работы транзистора и улучшает линейность юдул5,цнонной характеристики (кривая 2 на рис. П.22).

Глава 12

ПЕРЕДАТЧИКИ С ЧАСТОТНОЙ И ФАЗОВОЙ МОДУЛЯЦИЕЙ

§ 12.1. Основные понятия

Частотная и фазовая модуляции (ЧМ и Ф/М) являются разновидностями угловой модуляции. При ЧМ и ФМ изменяется частота и фаза ВЧ-колебания пропорционально мгновенному значению передаваемого сигнала.

При ЧМ и ФМ амплитуда модулированного колебания постоянна и не зависит от передаваемого сигнала. Колебание с постоянной амплитудой можно представить в общем виде:

м (О = cos ф (О, (12.1)

где ф (t) - мгновенная фаза колебания и (t). Выражение для ф (t) можно записать в следующем виде:

Ф(0 = м+Фо. (12.1а)

где (О - частота колебания; фо - начальная фаза. При ЧМ и ФМ (О и ф (О меняются во времени по сложному закону. При отсутствии модуляции колебание (12.1) является гармоническим и его фаза меняется во времени по линейному закону: ф (/) = = ©п + Фо> где соц - несущая частота гармонического колебания.

На рис. 12.1 колебание вида (12.1) представлено вектором, длина которого равна амплитуде напряжения Us- Вектор (Уц вращается с угловой скоростью (О, увеличивая мгновенную фазу ф (t) (угол, на который поворачивается вектор). Если колебание и (t) гармоническое, то вектор 11 вращается равномерно с постоянной угловой скоростью Рис. 12.1 (й Пунктиром показано положение вектора в мо-

мент отсчета, когда ф (t) = ф. При ЧМ вектор и и вращается с переменной угловой скоростью, мгновенная фаза ф (t) растет не по линейному, а по сложному закону. Следовательно, ЧМ ВЧ-колебания сопровождается фазовой модуляцией этого колебания и наоборот.

Из (12.1а) следует, что частота со связана с мгновенной фазой ф (t) колебания соотнощением

со = . (12.2)

Если известка частота со, то мгновенная фаза колебания

ф(0-5(оЛ + Фо., (12.3)

Пусть необходимо передать сигнал Uq (t), тогда при ЧМ частота ВЧ-колебання должна меняться по закону передаваемого сигнала:

ю==со + А(йпшх , , (12.4)

где Qmax - абсолютков максимальное зпачет;е сигнала, при котором обеспечивается максимальное отклонение частоты при модуляции

AfflmaxJ Aff max - ДСВИаЦИЯ ЧасТОТЫ.

При ФМ фаза ВЧ-колсоания меняется по закону передаваемого сигнала:

о (О

ф = CO,j И Фо + Дфггэх -- , (12.5)

I tnaxi

где Дфпзх- девиация фазы.

Составим аналитические выражения для ЧМ- и ФМ колебаний при модуляции одним гармоническим колебанием с часююй Q. При э1 ом

Uq (О Uq cos Q t

= cosQ/ .

I q max I Ji!

При ЧМ одним гармоническим колебанием частота модулированного ВЧ колебания

со = ©и + АМтах COS Qt. (12.6)

Из-за изменения частоты в ЧМ-колебании меняется и мгновенная фаза этого колебания:

cp0 = 5(m,H-AMmaxCosQ0rf f Фо = © + Фо +sin QL (12.7) о

Сравнивая (12.6) и (12.7), можно сделать вывод, что при изменении частоты ВЧ-колебания по косинусоидальному закону фаза такого колебания меняется по синусоидальному закону. При этом ЧМ с девиацией частоты Амщах эквивалентна ФМ с девиацией фазы:

Афшах = АсОтах/й. (12.8)

Для ЧМ ВЧ-колебания с учетом (12.1) и (12.7) можно записать

= (Ун cos ф {t) = cos + sin Q + Фо V (12.9) \ J

где (Дш, а /Й) = Дфшах - индекс ЧМ.

При ФМ одним гармоническим колебанием фаза модулированного Колебания изменяется по закону

Ф (О = + Фо + Афтах cos Qt. (12.10)